A、体现了电荷守恒定律
B、只适用于线性电路，不适用于非线性电路
C、与支路和节点的连接方式有关
D、与电路元件的特性无关
A、电流
B、电压
C、能量
D、电荷
此题为判断题(对，错)。
电动力学习题 集一、学问点归纳学问点1：一般情形下,电磁场的基本方程为：此为麦克斯韦方程组）；在没有电荷和电流分布 ）的自由空间或匀称介质）的电磁场方程为：齐次的麦克斯韦方程组）学问点 2：位移电流及与传导电流的区分；答：我们知道恒定电流是闭合的：在交变情形下,电流分布由电荷守恒定律制约,它一般不再闭合；一般说来,在非恒定情形下,由电荷守恒定律有现在我们考虑电流激发磁场的规律：取两边散度,由于,因此上式只有当时才能成立；在非恒定情形下,一般有,因而 式与电荷守恒定律发生冲突；由于电荷守恒定律是精确的普遍规律,故应修改 式使听从普遍的电荷守恒定律的要求；把 式推广的一个方案是假设存在一个称为位移电流的物理量,它和电流 合起来构成闭合的量并 假 设 位 移 电 流 与 电 流 一 样 产 生 磁 效 应 , 即 把 修 改 为； 此 式 两 边 的 散 度 都 等 于 零 , 因 而 理 论 上 就 不 再 有 矛 盾 ； 由 电 荷 守 恒 定 律较可得电荷密度与电场散度有关系式两式合起来得：与式比的一个可能表示式位移电流与传导电流有何区分：位移电流本质上并不是电荷的流淌,而是电场的变化；它说明,与磁场的变化会感应产生电场一样,电场的变化也必会感应产生磁场；而传导电流实际上是电荷的流淌而产生的；学问点 3：电荷守恒定律的积分式和微分式,及恒定电流的连续性方程；1 / 22 答：电荷守恒定律的积分式和微分式分别为：恒定电流的连续性方程为：学问点4：在有介质存在的电磁场中,极化强度矢量和磁化强度矢量的定义方法；与；与；以及的关系；答：极化强度矢量：由于存在两类电介质：一类介质分子的正电中心和负电中心不重和,没有电偶极矩；另一类介质分子的正负电中心不重和,有分子电偶极矩,但是由于分子热运动的无规性,在物理小体积内的平均电偶极矩为零,因而也没有宏观电偶极矩分布；在外场的作用下,前一类分子的正负电中心被拉开,后一类介质的分子电偶极矩平均有肯定取向性,因此都显现宏观电偶极矩分布；而宏观电偶极矩分布用电极化强度矢量描述,它等于物理小体积内的总电偶极矩与之比,为第i个分子的电偶极矩,求和符号表示对内全部分子求和；磁化强度矢量：介质分子内的电子运动构成微观分子电流,由于分子电流取向的无规性,没有外场时一般不显现宏观电流分布；在外场作用下,分子电流显现有规章取向,形成宏观磁化电流密度；分子电流可以用磁偶极矩描述；把分子电流看作载有电流 i 的小线圈,线圈面积为 a,就与分子电流相应的磁矩为：介质磁化后,显现宏观磁偶极矩分布,用磁化强度 M表示,它定义为物理小体积 内的总磁偶极矩与 之比,学问点 5：导体表面的边界条件；答：抱负导体表面的边界条件为：；它们可以形象地表述为：在导体表面上,电场线与界面正交,磁感应线与界面相切；学问点 6：在球坐标系中,如电势不依靠于方位角,这种情形下拉氏方程的通解；答：拉氏方程在球坐标中的一般解为：式中为任意的常数,在详细的问题中由边界条件定出；为缔合勒让德函数；如该问题中具有对称轴,取此轴为极轴,就电势 不依靠于方位角,这球形下通解为：为勒让德函数,是任意常数,由边界条件确定；学问点 7：争论磁场时引入矢势 的依据；矢势 的意义；答：引入矢势 的依据是：磁场的无源性；矢势 的意义为：它沿任一闭合回路的环量代表通过以该回2 / 22 路为界的任一曲面的磁通量；只有的环量才有物理意义,而每点上的值没有直接的物理意义；学问点 8：平面时谐电磁波的定义及其性质；一般坐标系下平面电磁波的表达式；答：平面时谐电磁波是交变电磁场存在的一种最基本的形式；它是传播方向肯定的电磁波,它的波阵面是 垂直于传播方向的平面,也就是说在垂直于波的传播方向的平面上,相位等于常数；平面时谐电磁波的性质：1）电磁波为横波,和都与传播方向垂直；2）和同相,振幅比为沿波矢方向；3 和相互垂直,学问点 9：电磁波在导体中和在介质中传播时存在的区分；电磁波在导体中的透射深度依靠的因素；答：区分 :1 ）在真空和抱负绝缘介质内部没有能量的损耗,电磁波可以无衰减地传播 在真空和抱负绝 缘介质内部）；2）电磁波在导体中传播,由于导体内有自由电子,在电磁波电场作用下,自由电子运动形 成传导电流,由电流产生的焦耳热使电磁波能量不断损耗；因此,在导体内部的电磁波是一种衰减波 在导体 中）；在传播的过程中,电磁能量转化为热量；电磁波在导体中的透射深度依靠于：电导率和频率；学问点 10：电磁场用矢势和标势表示的关系式；答：电磁场用矢势和标势表示的关系式为：学问点 11：推迟势及达朗贝尔方程；答：推迟势为：达朗贝尔方程为：学问点 12：爱因斯坦建立狭义相对论的基本原理 或基本假设）是及其内容；答： 1）相对性原理：全部的惯性参考系都是等价的；物理规律对于全部惯性参考系都可以表为相同的 形式；也就是不论通过力学现象,仍是电磁现象,或其他现象,都无法觉察出所处参考系的任何“ 肯定运动” ；相对性原理是被大量试验事实所精确检验过的物理学基本原理；对于任何惯性系沿任一方向恒为 c,并与光源运动无关；2）光速不变原理：真空中的光速相学问点 13：相对论时空坐标变换公式 洛伦兹变换式）和速度变换公式；3 / 22 答：坐标变换公式洛伦兹变换式）：洛伦兹反变换式：速度变换公式：学问点 14：导出洛仑兹变换时,应用的基本原理及其附加假设；洛仑兹变换同伽利略变换二者的关系；答：应用的基本原理为：变换的线性和间隔不变性；基本假设为：光速不变原理狭义相对论把一切惯性系中的光速都是作为基本假设,这就是光速不变原理）、空间是匀称的并各向同性,时间是匀称的、运动的相对性；洛仑兹变换与伽利略变换二者的关系：伽利略变换是存在于经典力学中的一种变换关系,所涉及的速率都远小于光速；洛仑兹变换是存在于相对论力学中的一种变换关系,并假定涉及的速率等于光速；当惯性系即物体）运动的速度时,洛伦兹变换就转化为伽利略变换,也就是说,如两个惯性系间的相对速率远小于光速,就它以伽利略变换为近似；学问点 15：四维力学矢量及其形式；答：四维力学矢量为：1）能量动量四维矢量或简称四维动量）：；2）速度矢量：；3）动量矢量：4）四维电流密度矢量：；6）四维势矢量：5）四维空间矢量：7）反对称电磁场四维张量：；8）四维波矢量：学问点 16：大事的间隔：4 / 22 答：以第一大事P 为空时原点 0, 0,0,0）；其次大事Q 的空时坐标为：x,y,z,t）,这两大事的间隔为：两大事的间隔可以取任何数值；在此、区分三种情形：1）如两大事可以用光波联系,有r ct ,因而类光间隔）；类时间隔）；a）肯定将来；b）绝2）如两大事可用低于光速的作用来联系,有,因而有对过去；3）如两大事的空间距离超过光波在时间t 所能传播的距离,有,因而有类空间隔）；学问点 17：导体的静电平稳条件及导体静电平稳时导体表面的边界条件；答：导体的静电平稳条件：1）导体内部不带电,电荷只能分布在于导体表面上；2）导体内部电场为零；3）导体表面上电场必沿法线方向,因此导体表面为等势面；整个导体的电势相等；导体静电平稳时导体表面的边界条件：学问点 18：势方程的简化；答：采纳两种应用最广的规范条件：（ 1）库仑规范：帮助条件为适用、于一般规范的方程组）；洛伦兹规范：帮助条件为：（ 2）例如：对于方程组：如采纳库仑规范,可得：；如采纳洛伦兹规范,可得：此为达朗贝尔方程）；学问点 19：引入磁标势的条件；答：条件为：该区域内的任何回路都不被电流所围绕,或者说,该区域是没有传导电流分布的单连通区5 / 22 域,用数学式表示为：学问点 20：动钟变慢：系中同地异时的两大事的时间间隔,即系中同一地点,先后 ）发生的两大事的时间间隔在 S 系的观测：称为固有时,它是最短的时间间隔,学问点 21：长度收缩 动尺缩短）尺 相 对 于系 静 止 , 在系 中 观 测在S 系 中 观 测即 两 端 位 置 同 时 测 定称为固有长度,固有
A=KcL可以表示可见光分光光度计的工作原理，此式被称为（）。
电荷守恒定律的内容是什么？
锅炉压力调节的理论依据是（）。
下列哪个是描述电源力在移动正电荷的过程中，做功的物理量（）。